Вихроны. Иллюстрированное издание. Александр ШадринЧитать онлайн книгу.
xmlns:fo="http://www.w3.org/1999/XSL/Format" xlink:href="#n166" type="note">[166] из чистого железа диаметром 100 микрон в первичной матрице анода, путём ионизации вихревым полем макровихрона частиц с внешних оболочек ядер меди. Другими словами, происходит ионизация заряженных частиц с внешних оболочек ядер меди до образования в стабильном (без радиоактивности протонной, нейтронной, гамма-лучей) состоянии атомов железа в фазовом объёме твердого тела с размерностью полволны этого резонансного фотона в 100 микрон. Такой процесс можно назвать фотоэффектом заряженных частиц с внешних оболочек ядер меди. Механизм ионизации ничем не отличается от атомного фотоэффекта внешнего электрона, но невозможен лёгкими атомными фотонами той же частоты. В этом процессе резонансные[167] «тяжёлые» СВЧ фотоны, создающиеся мощными магнитными зарядами и сфокусированные его электромонополями в центр полусферы анода, способны взорвать электрод изнутри вихревыми токами вдоль волноводов из электропотенциалов. Перед началом вихревых токов идёт сверхбыстрый ядерный ток – распаковка-фотоионизация потока заряженных частиц внешних оболочек атомных ядер, а также их резонансное взаимодействие с окружающими ядрами, преобразующих первоначальный состав ядер твёрдой решётки кристалла электрода. Освобождённые «тяжёлыми» магнитными зарядами[168] эти резонансные частицы активно оседают на близлежащих ядрах меди с образованием ядер цинка, что и наблюдается в опытах-выстрелах С. В. Адаменко. В отличие от Гигантского резонанса на ядрах, он якобы является низкоэнергетическим и подтверждает участие «тяжёлых» магнитных зарядов в таком процессе. Эти «тяжелые» фотоны создаются вблизи анода разрядом в 500 Кв с фронтом импульса до одной наносекунды и током свыше 10 Ка. Частоты, формирующие фронты таких импульсов, находятся в диапазоне 1012 – 1013 Гц, а плотность кластера зёрен-потенциалов, привносимого магнитным монополем во внешнюю оболочку ядер меди уже становится достаточным для ионизации частиц её заполняющих. При взрыве медного анода специальным электрическим импульсом, подаваемым на катод, в качестве продуктов получается почти полная таблица химических элементов Менделеева, а также ещё тяжелые и сверхтяжёлые ядра до 1000 атомных единиц.
Исследования LENR А. В. Вачаевым показали, что для получения каждого целевого элемента существует оптимальный ток стабилизации. Например, для Zn – 30 А/мм2, для Al – 18,5 А/мм2, для Fe – 22,2 А/мм2, для Cu – 25 А/мм2. Именно такие калибровочные плотности токов для конкретной водной проточно-разрядной ячейки (фото 2.6) в сочетании с электронной схемой индуктивного типа разряда (фото 2.7) в таком реакторе заряжают особые магнитные монополи с высокой плотностью заселённости зёрнами-магнитопотенциалов его спиральных сфер, которые при разрядке уже способны ионизировать внешние оболочки ядер путём имплозионного кумулятивного внедрения кластера зёрен-электропотенциалов, уже достаточного для ослабления связей частиц, образующих внешние оболочки ядер. В этих исследованиях особое внимание придавалось также режимам работы полупроизводственной установки
Как показано эквспериментально длина волны этих СВЧ находится в пределах до 20–50 мкм, но эти фотоны отличаются от атомных фотонов значениями тока и напряжения импульсов зарядки их магнитных монополей при производстве – «тяжёлые» фотоны.
Точнее, его сопутствующим электромонополем и волноводом вихрона.