Природа Тунгусского и Челябинского тел и аномальных явлений. Михаил Стефанович ГалисламовЧитать онлайн книгу.
середины XX века основные сведения о распределении электропроводности в Земле были получены по данным электроразведочных работ и бурения. Данные электроразведки с искусственными источниками позволяли исследовать строение коры не более чем на 2–3 км. Рождение глубинной геоэлектрики произошло в 50-е годы, когда была высказана идея о возможности применения естественного электромагнитного поля внешнего происхождения для исследования электропроводности Земли. Его создают (главным образом) токовые системы, расположенные в ионосфере и магнитосфере Земли. Метод, основанный на использовании естественного электромагнитного поля, получил название "магнитотеллурический". В основе предложенного метода лежит упрощенная модель естественного электромагнитного поля. Предполагается, что первичное поле, возбуждаемое внешними источниками, однородно на горизонтальной поверхности Земли. В этом случае отношение взаимно перпендикулярных горизонтальных компонент электрического и магнитного полей, измеренных на поверхности Земли, будет зависеть только от периода вариации и распределения проводимости по глубине [86]. Это отношение, названное импедансом Z, может быть вычислено по любой паре ортогональных компонент, то есть
Z = Ex/Hy = – Ey/Hx.
Чем больше период вариаций, тем глубже проникает поле внутрь Земли. Изменение импеданса с ростом периода отражает изменение удельного сопротивления с глубиной. На практике удобнее следить за изменением кажущегося удельного сопротивления rк, которое вычисляется по формуле [86]:
rк = |Z|2/wμ,
w = 2π/Т,
где μ = 4π·10–7 Генри/м – магнитная проницаемость вакуума, w – частота вариации поля, 1/с, T – период вариации в секундах, Z – в Ом.
Единица измерения удельного сопротивления в Международной системе единиц (СИ) – Ом·м. Единицей удельного сопротивления в системе СИ является такое сопротивление вещества прохождению электрического тока, при котором однородный проводник длиной 1 м с площадью поперечного сечения 1 м², изготовленный из этого вещества, имеет сопротивление, равное 1 Ом. Удельное сопротивление произвольного вещества численно равно сопротивлению участка электрической цепи, выполненного из данного вещества, длиной 1 м и площадью поперечного сечения 1 м². Значения rк к близки к истинному значению удельного сопротивления только в предельных случаях. Например, при очень малых значениях периода, когда поле не проникает в нижележащий слой, значение rк равно удельному сопротивлению первого слоя. Регистрируя вариации естественного электромагнитного поля в широком интервале периодов, можно построить зависимость кажущегося удельного сопротивления от периода. Зависимость rк от периода называется кривой зондирования. Для среды, электропроводность которой меняется только по вертикали, рассчитать поведение кривой зондирования проще. Трудно рассчитывать поведение кривых зондирования в случае, когда