Все науки. №7, 2024. Международный научный журнал. Ибратжон Хатамович АлиевЧитать онлайн книгу.
входящим кулоновским барьером (3).
Исходя из определённых значений выходящего кулоновского барьера вычисляется значение для критической скорости (4), необходимая для преодоления налетающей альфа-частей для перехода в стадию неупругого рассеяния [12; 15—17], все частицы в пучке с энергией меньшей этой являются подверженными анализу посредством модели рассеяния Резерфорда – упругого рассеяния.
Модель Резерфорда предполагает действия на определённое процентное соотношение частиц в пучке. А также соответствующим образом представляется в качестве дифференциального сечения рассеяния (5) [16—17; 19] с учётом в 0,9 стерадиан эффективность детектирующего рассеяние датчика в камере бомбардировки при экспериментальном моделировании и с дальнейшим переходом в полный масштаб [18].
Перед преобразование полученного значения в процентное соотношение частиц по рассеянию Резерфорда, необходимо констатировать факт степени приближения альфа-частицы к ядру. Для этого вычисляется расстояние приближения (7), коего предварительно вычисляется константа приближения (6) в системе СГС.
Результат наглядным образом демонстрирует достаточно большую по сравнению с радиусом действия ядерных сил 10—15 м величину, благодаря чему наглядно демонстрируется момент действия рассеяния Резерфорда. Возвращаясь к задаче о переводе значения дифференциального сечения рассеяния в процентное соотношение, для этого определяется материал мишени – кристаллический кремний с известной плотностью, массой ядра, а следовательно, и плотностью ядер (8), толщиной (9) и процентным соотношением (10).
В результате, было определено, что из всего направленного пучка 0,345% будут подвержены упругому рассеянию. После констатации этого факта необходим переход к рассмотрению вариаций неупругого взаимодействия – прямого проведения каналов ядерной реакции.
1. Ядерная реакция
Каждый из каналов ядерной реакции имеет собственный выход и порог, обусловленные в первом случае разностью масс образовывающихся частиц, во втором – критической энергией, достигаемая в данном случае и необходимая для достижения. Так, выход первого канала вычислен в (11), второго в (13), третьего в (15), четвёртого в (17), пятого в (19), шестого в (21), седьмого в (22), порог первого канала вычислен в (12), второго в (14), третьего в (16), четвёртого в (18), пятого в (20), шестого в (22) и седьмого в (24).
Таким образом, на основе вычисленных значений выхода и порога ядерной реакции получается выражение промежуточного картежа (25).
В действительности, кроме рассеяния Резерфорда произойдёт только третий и седьмой канал в масштабе неупругих каналов. Однако, образовывающиеся ядра в данном случае, непосредственно фосфор-32, радиоактивен