Все науки. №7, 2024. Международный научный журнал. Ибратжон Хатамович АлиевЧитать онлайн книгу.
и суммарной температурой для первой стадии картежа (84).
Величина температуры второй стадии картежа после кулоновского барьера вычисляется аналогичным вычислением работы серы-32 второго типа (85) и суммарной мощности второй стадии (86), со следующим затем вычислением величины температуры (87).
Для частиц осуществляется аналогичная работа с вычислением совершаемых работ для электрона (88) и позитрона (89) после кулоновского барьера, вместе со следующими скоростями и током электрона (90—91) и позитрона (92—93).
Таким образом заключается анализ ядерной реакции.
1. Влияние на фотоэффект
В последующем необходимо рассмотреть следствие осуществлённого взаимодействия на фотоэлектрический эффект, описываемый согласно (94) и где важно отметить, что ключевым изменением в данном случае будет изменение состава сплава с созданием новых ядер.
Указанный случай является действительным для момента с чистым кремнием-28 с работой выхода, частотой и волной де Бройля для идеально подходящего входящего излучения (95), а следовательно, с образованием результирующих электронов в диапазоне ультрафиолетового излучения (96) с образуемым в данном случае напряжением (97).
Исходя из представленных результатов, необходим переход в сторону определения воздействия на чистый кремний-28 со стороны силы тока, для чего определяется интенсивность излучения (98), радиус принимающего излучение ядра (99), а также ядерной эффективное сечение фотоэффекта на ядрах кремния-28 с указанными энергиями (100), что позволяет вычислить процентное соотношение (101).
Поскольку в данном случае состав материала мишени изменился, также должен проводиться анализ относительно каждого из ядер. Таким образом вычисляется радиус и сечение фотоэффекта для фосфора-32 (102—103), с его плотностью ядер (104) и процентным соотношением (105).
Также осуществляется анализ для атомов серы-32 (106), сечения фотоэффекта для серы-32 (107), плотности ядер этого типа атомов (108) и процентного соотношение (109), организуя множество приёмов процентов от всего направленного излучения (110).
В ходе создаваемой модели указывается на то, что средней частотой прихода актов облучений принимается значение в (111). Исходя из этого, можно определить функцию для количества атомов кремния в материале, при изначальном числе ядер в (112), организуется функция для кремния-28 (113), а для случая ядер фосфора-32 функция была выведена изначально (114).
Ядра фосфора-32 распадаются, не будет ли наблюдаться моментов, когда их не будет в материале вовсе? Для проверки этого фактора используется закон радиоактивного распада, в хоте чего можно доказать (115), что число пребывающих ядер больше убывающих, что создаёт возможность для утверждения, что фосфор-32 будет присутствовать всегда, а закон для него позволяет вычислить ежесекундное